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スクイーズド状態とは、量子雑音（英語版）を圧搾した状態のこと。

定義

スクイーズド状態は、コヒーレント状態|α⟩{displaystyle |alpha rangle }にスクイーズ演算子S^(ζ){displaystyle {hat {S}}(zeta )}と呼ばれるユニタリー演算子を作用させた状態として定義される。これはコヒーレントスクイーズド状態とも呼ばれる。あるいは量子光学などでは直交位相スクイーズド状態とも呼ばれる。

|α:ζ⟩=S^(ζ)D^(α)|0⟩{displaystyle |alpha :zeta rangle ={hat {S}}(zeta ){hat {D}}(alpha )|0rangle }

S^(ζ)≡exp⁡[ζ∗a^2−ζ(a^†)22]{displaystyle {hat {S}}(zeta )equiv exp {bigg [}{frac {zeta ^{*}{hat {a}}^{2}-zeta ({hat {a}}^{dagger })^{2}}{2}}{bigg ]}}

ここでζ{displaystyle zeta }は複素数（ζ=reiϕ{displaystyle zeta =re^{iphi }}）であり、後述の直交位相振幅をどの位相角でどの程度スクイーズさせるかを表す。r{displaystyle r}とϕ{displaystyle phi }（またはζ{displaystyle zeta }）は、スクイーズされるコヒーレント状態を表すα{displaystyle alpha }（=a^{displaystyle {hat {a}}}の固有値）とともに、そのスクイーズド状態を特徴づける。

あるいは真空スクイーズド状態S^(ζ)|0⟩{displaystyle {hat {S}}(zeta )|0rangle }に変位演算子D^(α){displaystyle {hat {D}}(alpha )}を作用させた状態として定義される場合もある。

|α:ζ⟩=D^(α)S^(ζ)|0⟩{displaystyle |alpha :zeta rangle ={hat {D}}(alpha ){hat {S}}(zeta )|0rangle }

ただしスクイーズ演算子と変位演算子は可換ではないため、これら2つのスクイーズド状態は異なることに注意。

またスクイーズド状態は、生成消滅演算子a^{displaystyle {hat {a}}}、a^†{displaystyle {hat {a}}^{dagger }}を以下のように混合する変換（線形正準変換）

b^≡μa^+νa^†{displaystyle {hat {b}}equiv mu {hat {a}}+nu {hat {a}}^{dagger }}

b^†≡μ∗a^†+ν∗a^{displaystyle {hat {b}}^{dagger }equiv mu ^{*}{hat {a}}^{dagger }+nu ^{*}{hat {a}}}

で得られる演算子b^{displaystyle {hat {b}}}の固有状態|β:μ,ν⟩{displaystyle |beta :mu ,nu rangle }として得ることができる。

b^|β:μ,ν⟩=β|β:μ,ν⟩{displaystyle {hat {b}}|beta :mu ,nu rangle =beta |beta :mu ,nu rangle }

ただし

μ=cosh⁡r{displaystyle mu =cosh r}

ν=sinh⁡re−2iϕ{displaystyle nu =sinh re^{-2iphi }}

|μ|2−|ν|2=1{displaystyle |mu |^{2}-|nu |^{2}=1}

いずれにしてもスクイーズド状態は3つの量で指定される。この演算子b^{displaystyle {hat {b}}}、b^†{displaystyle {hat {b}}^{dagger }}は生成消滅演算子と同様に以下の交換関係を満たす。

[b^,b^†]=1{displaystyle [{hat {b}},{hat {b}}^{dagger }]=1}

スクイーズド状態の直交性や完全性の性質は、コヒーレント状態と同じである。すなわち非直交であり、過剰完全である。

真空スクイーズド状態

真空スクイーズド状態|r,ϕ⟩≡S^(r,ϕ)|0⟩{displaystyle |r,phi rangle equiv {hat {S}}(r,phi )|0rangle }を粒子数状態|n⟩{displaystyle |nrangle }で表すと以下のようになる。

|r,ϕ⟩=1cosh⁡r∑n(−tanh⁡re−2iϕ2)n(2n)!n!|2n⟩{displaystyle |r,phi rangle ={frac {1}{sqrt {cosh r}}}sum _{n}{bigg (}{frac {-tanh re^{-2iphi }}{2}}{bigg )}^{n}{frac {sqrt {(2n)!}}{n!}}|2nrangle }

よって|r,ϕ⟩{displaystyle |r,phi rangle }は粒子対のコヒーレントな重ね合わせになっていることがわかる。

真空スクイーズド状態の粒子数は

Nr=(sinh⁡r)2{displaystyle N_{r}=(sinh r)^{2}}

となり、r{displaystyle r}が大きくなると粒子数も増加する。また、

|⟨0|r,ϕ⟩|2=1cosh⁡r=exp⁡[−12log⁡(1+Nr)]≤1{displaystyle |langle 0|r,phi rangle |^{2}={frac {1}{cosh r}}=exp {bigg [}-{frac {1}{2}}log(1+N_{r}){bigg ]}leq 1}

であることから、r{displaystyle r}が大きくなり粒子数が増加すると真空状態との重なりが小さくなる。

直交位相振幅

生成消滅演算子を以下のように実部と虚部に分ける。

a^=a^1+ia^2{displaystyle {hat {a}}={hat {a}}_{1}+i{hat {a}}_{2}}

a^=a^1−ia^2{displaystyle {hat {a}}={hat {a}}_{1}-i{hat {a}}_{2}}

このa^1{displaystyle {hat {a}}_{1}}とa^2{displaystyle {hat {a}}_{2}}を直交位相成分と呼び、これらは交換関係[a^1,a^2]=i/2{displaystyle [{hat {a}}_{1},{hat {a}}_{2}]=i/2}を満たすエルミート演算子である。

スクイーズド状態における直交位相振幅の平均値は以下のようになる。

⟨a^1⟩=Re[αcosh⁡2r−α∗eiϕsinh⁡2r]{displaystyle langle {hat {a}}_{1}rangle =Re[alpha cosh 2r-alpha ^{*}e^{iphi }sinh 2r]}

⟨a^2⟩=Im[αcosh⁡2r−α∗eiϕsinh⁡2r]{displaystyle langle {hat {a}}_{2}rangle =Im[alpha cosh 2r-alpha ^{*}e^{iphi }sinh 2r]}

直交位相振幅の分散については、ϕ=0{displaystyle phi =0}のとき、

⟨(Δa^1)2⟩=e−2r4{displaystyle langle (Delta {hat {a}}_{1})^{2}rangle ={frac {e^{-2r}}{4}}}

⟨(Δa^2)2⟩=e2r4{displaystyle langle (Delta {hat {a}}_{2})^{2}rangle ={frac {e^{2r}}{4}}}

またϕ=π/2{displaystyle phi =pi /2}のときは、

⟨(Δa^1)2⟩=e2r4{displaystyle langle (Delta {hat {a}}_{1})^{2}rangle ={frac {e^{2r}}{4}}}

⟨(Δa^2)2⟩=e−2r4{displaystyle langle (Delta {hat {a}}_{2})^{2}rangle ={frac {e^{-2r}}{4}}}

よってコヒーレント状態の分散⟨(Δa^1)2⟩=⟨(Δa^2)2⟩=1/4{displaystyle langle (Delta {hat {a}}_{1})^{2}rangle =langle (Delta {hat {a}}_{2})^{2}rangle =1/4}からe2r{displaystyle e^{2r}}倍、e−2r{displaystyle e^{-2r}}倍にスクイーズされている。しかしそれでもなお、常に⟨(Δa^1)2⟩⋅⟨(Δa^2)2⟩=1/16{displaystyle langle (Delta {hat {a}}_{1})^{2}rangle cdot langle (Delta {hat {a}}_{2})^{2}rangle =1/16}の最小不確定状態にあることがわかる。

参考文献

• 花村 榮一 『量子光学』 岩波書店、1992年。ISBN 978-4000104388。


• 磯 暁 『現代物理学の基礎としての場の量子論』 共立出版、2015年。ISBN 978-4-320-03487-7。


• 沙川貴大、上田正仁 『量子測定と量子制御』 サイエンス社、2016年。

関連項目

• ボゴリューボフ変換